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實(shí)際煅燒時(shí)回轉(zhuǎn)窯床層的熱傳遞同固定床內(nèi)料層的熱傳遞是相似的，特別是在物料顆粒堆積組成的靜態(tài)床層傳熱方面，但是在回轉(zhuǎn)窯中，由于物料的旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)造成的床層顆粒內(nèi)部的平流換熱使得相對固定床來說換熱過程加劇了。
通過模擬堆積顆粒內(nèi)的熱反應(yīng)或?qū)嵝钥梢缘玫焦潭ù驳挠行?dǎo)熱系數(shù)，圖中正是展示的回轉(zhuǎn)窯中床層物料換熱的所有途經(jīng)；顆粒間的導(dǎo)熱；顆粒間的輻射；顆粒—煙氣相間的對流及其輻射換熱等。通過相關(guān)資料的閱讀可以找到許多固定床堆積床層的有效換熱系數(shù)的表達(dá)式。將填充床中兩個(gè)顆粒組成的系統(tǒng)單元進(jìn)行傳熱行為分析，可以利用Gs代表顆粒內(nèi)部的傳熱；Gc代表顆粒接觸傳熱；Gr代表顆粒間隙輻射傳熱；Gi代表顆粒平均間隙導(dǎo)熱；g代表顆粒接觸處內(nèi)部缺口平均間隙，以及對于長球體的外半徑缺口處存在氣體所產(chǎn)生的傳熱量G0.如果假設(shè)煅燒中回轉(zhuǎn)窯料床內(nèi)兩球體顆粒內(nèi)部均溫分別為T1、T2，則兩球體顆粒之間的傳熱量可以用下式來表示，即：
Q=Keff4R2(T1-T2)/2aeR=G(T1-T2)
式中R為球體顆粒的半徑，ae為導(dǎo)熱量的幾何修正系數(shù)，在應(yīng)用電學(xué)中的歐姆定律對此時(shí)的傳熱進(jìn)行分析時(shí)，我們可以獲得此時(shí)回轉(zhuǎn)窯運(yùn)轉(zhuǎn)的總傳熱量。
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